折射率与光程差的关系_程世才与程世清的关系?_尧程国际信誉差(2)

因为存在半波损失，棱边处的光程差为λ ⁄ 2，所以劈尖棱边处为暗条纹。

条纹间距：劈尖干涉相邻明条纹或相邻暗条纹所对应的膜厚差为

所以劈尖干涉的条纹间距为

对空气劈尖：

可见：α大则 l 小，α小则 l 大。

⑵ 牛顿环：

外观方面，坚果pro采用双面玻璃+金属边框设计风格，正面为平面玻璃+类iphone的圆形指纹home键设计，背面同样是2.5d玻璃，并加入后置双摄设计，而边角硬朗，这种双平面玻璃+硬朗边角设计，堪称是圆滑当道时代的锐丽异类，除了手感不佳外，颜值还是十分出色的。不过也有些细微的不同，大家注意看空警-500的雷达罩顶端，有一个圆形凸起的天线整流罩，机身后部两侧各有一个凸起的平面天线整流罩。第三步，一次旋压：把截面为矩形带中心孔的圆形平面毛坯料（6）放入一次旋压上模（10）与一次旋压下模（12）之中压紧，并通过旋压机上的定位杆（13）定位，所述一次旋压上模（10）与一次旋压下模（12）都带有凸起的粗糙表面，当一次旋压上模（10）与一次旋压下模（12）达到预定压力时，在带中心孔的圆形平面毛坯料（6）的上下表面形成凸起粗糙表面（23-3）。

在一块平面玻璃板上，放一曲率半径R 很大的平凸透镜，在平凸透镜和平面玻璃板之间形

成一厚度由零逐渐增大的类似于劈形的空气薄层，这一装置称为牛顿环仪。以单色平行光垂直入射，经空气薄层上、下表面反射后形成两束相干光。干涉条纹是以接触点O 为圆心的同心圆环，称为牛顿环。由于 ，所以条纹不等间距，内疏外密。

设单色平行光垂直入射（i = 0），空气薄膜的折射率n = 1。则牛顿环的干涉条件为

由牛顿环仪的示意图可见

得

当 时，得牛顿环的明环半径为

当 时，得牛顿环的暗环半径为

O 点处：d = 0，Δ L = λ /2 为一暗斑（因为存在半波损失）。

例如利用牛顿环测量平凸透镜凸面的曲率半径R ：

设测得 k ，k+1 级暗环的半径为分别为 rk ，rk+m，则

得：

视频：等厚干涉现象

⑶ 增透膜与增反膜：

利用薄膜干涉，可提高光学透镜的透光率。

增透膜的工作原理：

在透镜表面镀一层厚度均匀的透明介质膜，使其上、下表面对某种色光的反射光产生相消干涉，其结果是减少了该光的反射，增加了它的透射。

使n1

时，反射光被削弱，透射加强。

取k=0时，增透膜的厚度最小：

式中nd 称为光学厚度。

单反相机取景时折射率与光程差的关系，光线由镜头进入相机内部，再通过在传感器（底片）前方的反光板将光线向上反射进入五棱镜，再经过镜体的一系列折射，用户可以看到镜头可拍摄的画面。 有经验的渔民在叉鱼时,要向看到的鱼的___方投叉,才能叉到鱼. 从物理走向生活 s s′ 下 课堂小练 1．池水看起来比实际的要____，这是由于光从________射入________时发生的_______造成的，看到的是实际池底的______像． 2．如图所示，是光在空气和玻璃两种介质中传播的路线，其中________是入射光线，________是反射光线，________是折射光线，反射角为_____，折射角为________，光进入玻璃后偏折角度的大小是________． 3．如图所示，ob是一束光线由空气射到水面后的反射光线，在图中画出入射光线，标出入射角的度数，并画出折射光线的大致方向． * 折射规律是什么。影响钛白粉遮盖力的因素有，光的吸收、反射、折射、散射和衍射，综合考虑二氧化钛的以上光学性质，提高二氧化钛粒子对光的吸收、反射、折射和散射有利于增强钛白粉的遮盖力，而衍射会减弱钛白粉的遮盖力，因此，我们必须尽量避免发生衍射现象，同时尽量发挥二氧化钛对光的吸收、反射、折射和散射作用。

增反膜的工作原理：

利用薄膜干涉原理，使薄膜上、下表面对某种色光的反射光发生相长干涉，其结果是增加了该光的反射，减少了它的透射。

视频：增透膜和增反膜

4、等倾干涉、迈克尔逊干涉仪：

由薄膜干涉的光程差公式 可见，当薄膜厚度d 不变，而入射光的入射角i 变化时，则i 相同的入射光的光程差相同，这些光干涉后产生同一条干涉条纹，这种情况称为等倾干涉。

图中S 为单色面光源，M 为一块半透射半反射平面镜，L 为透镜，光屏P 置于透镜的焦平面上。光线a 、a' 和b 、b' 是分别由两束入射角相等的入射光经薄膜分束而得到的相干光，因此a 和a' 之间的光程差与b 和b' 之间的光程差相同，经干涉后聚焦在光屏的同一条干涉条纹上。屏上得到一组明亮而清晰的同心圆条纹。

等倾干涉的一个典型例子是迈克尔逊干涉仪（见下图）：

图中G 为半透半反镜，用于将入射光分为两束相干光。G' 为补偿玻璃板，厚度与G 完全相等，其作用是使1、2两束光都三次通过同样厚度的玻璃板，因而1' 、2' 两光束的相位差仅决定于它们在空气中的路程差。M1、M2为两块全反射镜。

从扩展光源S 出射的光被G 分为1、2两束相干光。经M1、M2反射后的光束1' 、2' 可看作是由M'1（M1在半透半反镜中的像）和M2 间的等效空气薄膜两表面所反射的。

m2和m1’不严格平行时，则表现为等厚干涉条纹，在m2移动时，条纹不断移过视场中某一标记位置，m2平移距离 d 与条纹移动数 n 的关系满足。下表面而形成的干涉条纹．薄(báo)膜(mó)厚度相同的地方形成同条干涉条纹。现在的手机贴膜使用最广的主要有两种：pet材质贴膜和钢化玻璃膜，每一种又按照厚度，外观等等分为很多种：pet材质贴膜主要有：镜面膜、钻石膜、高清膜、磨砂膜等几种，其中钻石膜和磨砂膜看起来非常漂亮，但会影响屏幕显示内容，不太建议大家购买.镜面膜顾名思义，可以当做镜面使用，但屏幕的可视角度会变小。

利用上式可以从已知长度测量光的波长，也可以从已知波长测量长度。1892年，迈克尔逊用他自己的干涉仪测定了红镉线的波长。

视频：干涉现象的应用

例题 18-3-1

例题 18-3-2

例题 18-3-3

薄膜干涉的附加光程差和条纹特点

谢谦

(商洛学院 物理与电子信息工程系，陕西 商洛 726000)

摘 要:用菲涅尔公式简便地推导了薄膜干涉的附加光程差，并总结出了记忆方法;在此基础上，推导 和

讨论了等倾干涉条纹的特点。

关键词:薄膜干涉;附加光程差;干涉条纹;等倾干涉条纹特点

创编 ［ 图分类 号 ］ ９ ［ 中 Ｈ１５ 文献 标识 码 ］ ［ 章编 号 ］６２— ６０ ２ １ ）４— １０— ２ Ａ 文 １７ ８ １ （０ １０ ０４ ０。生物技术 中图分类号：d923.4 文献标志码：a 论文编号：2014-0765 intellectual property protection strategy of china’s agricultural research institutions:intellectual property王丽娟，王晓蓉，信丽媛，贾宝红 （天津市农业科学院信息研究所，天津300192） 摘要：知识产权保护对推进国内现代种业的发展与升级，具有至关重要的作用。所以要编号区别，而且这些号都是无规律的，这个机器.码的编号都是随机号，如果变成有规律的号，那么黑客们破解了一个机器.码，那其他的机器.码按照规律也就很容易破解出来了 腾讯还不至于那么笨 其实破解一个机器.码也是很难的 我们花的时间不知道多少 ，主要是有源码在手）。

The Optical Pass Difference and the Characteristics

of Film Interference Stripe

XIE Qian

(Department of Physics and Electronic Information Engineering, Shangluo University, Shangluo 726000, China)

Abstract: We deduced the OPD of film interference by Fresnel formula simply, and summed up memory method.

Based on the results, the characteristics of the isoclinal interference stripe have also been discussed.

Key words: film interference; optical pass difference; interference stripe; characteristics of the isoclinal

interference stripe

引言0

薄膜等倾干涉是光学的重要内容之一，在薄膜干涉中，往往存在附加光成差，教材一般只对干涉条纹

optick7（简单排列的点状干涉条纹）。针对本地教育现状、生源实际和师资优势，附小在语文、数学、英语大科教学平衡发展的基础上，突出阅读课程的选修教学。二，审查，因为它是一个自我检讨的过程，因此在该领域的合乎逻辑的结论，是真或假的定性，但没有一个定性审查，审查过程和自我产生了阴影结论，因为总和在每个得出结论后，没有多少经验丰富的必须加以分析和总结，所以这并不影响定性今后的审查和自我检讨的出现。

等倾干涉的附加光程差1

设薄膜折射率为 n，薄膜上方介质折射率为 n，其下方介质折射 2 1

率为 n，即由上自下的折射率分别为 n、 n、 n，如图 1 所示。 3 1 2 3

(1)当 n> n> n或 n

界面的反射无半波损失;在下界面上，由于 n> n，光线也是由光密介 2 3

质射入光疏介质并在下界面上产生反射的，故也无半波损失;总的过 图 1 薄膜干涉原理图 程无半波损失。所以，当 n> n> n时无半波损失，即由上表面出射的 1 2 3 Fig. 1 Principle of film interference 两束相干光的附加光程差 δ = 0 。对于后者，上、下界面反射均存在半波损失 λ 2 ，两者刚好相互抵消，所 以，在 n

(2) n n或 n> n

以，由上界面出射的两束相干光的附加光程差 δ = λ 2 ;同理后者也有附加光程差 δ = λ 2 。

由(1)、(2)可得结论:当薄膜上下介质的折射率(包括薄膜的折射率)按由上到下的顺序依次增大或减小 时，即介质折射率为“一顺顺”时，无附加光程差，否则有附加光程差 λ 2 。

等倾干涉条纹特点讨论2

所谓莫尔条纹，就是将两块密度相同的光栅重叠，并使它们的刻划线相互倾斜一个很小的角度，此时便会出现明暗相间的条纹，如图3—33所示，该条纹称为莫尔条纹。Ⅰ．如图所示，某同学在做“用双缝干涉测光的波长”实验时，第一次分划板中心刻度线对齐a条纹中心时（图1），游标卡尺的示数如图（3）所示，第二次分划板中心刻度线对齐b条纹中心时（图2），游标卡尺的示数如图（4）所示，已知双缝间距为0.5mm，从双缝到屏的距离为1m，则图（3）中游标卡尺的示数为mm．图（4）游标卡尺的示数mm．实验时测量多条干涉条纹宽度的目的是，所测光波的波长为nm．。8 planar interphase precipitation a and curved interphase precipitation b [12]当移动中的相间面被析出碳化物粒子所阻碍时,相界面在间距较宽的粒子之间会凸出形成一个新的台阶源,如图9 b 所示,凸出的相界面会被随后析出的粒子重新钉扎使得相界面停止弯曲,如图9 c 所示,最终迫使凸出的相界面偏移,如[12]图9 d 所示 。

收稿日期:2011-06-02 修回日期:2011-06-22

作者简介:谢谦(1972 ? )，男，陕西洛南人。讲师，研究方向:凝聚态物理与物理教学。E-mail:slxyxq@126.com。

?321谢 谦:薄膜干涉的附加光程差和条纹特点 ?

2 2 2 δ = 2dn? nsini? λ 2 可知，不同的倾角对应不同的级次，凡同一倾角 0 2 1 1

的光线，如 S发出的光线 1 和 2，经薄膜上下表面反射后，形成一个薄层圆 1

锥面，如图中 所示;再经透镜会聚后光线仍关于透镜主轴对称，必 1′、2′、2′′

然在透镜焦平面上形成一个圆。扩展光源上不同点形成的同一级次的干涉

[3]条纹总是重合的。因此，干涉条纹的形状是明暗相间的同心圆环。

(2)干涉条纹的分布是不均匀的，内疏外密。根据光程差公式，第 j 级

条纹为

2 2 2 (1) n ?nsin i= ncos i= ( j + 1 2) λ (2d) ， 2 1 1 2 2 0

j 越大， cos i越大，即 i越小，也就是说，越靠近环心，干涉级次越高; 2 2

越向外，干涉级次越低，这和牛顿环是不同的。第 j + 1 级条纹为

′2 2 2 (2) n ?nsin i= ncos i= ( j + 1 2) λ (2d) 。 2 1 1 2 2 0

′′由(2)式减(1)式，得 cos i? cos i= λ (2nd) ，由微分学知 cos i? cos i? 2 2 2 0 2 2

图 2 等倾干涉特点 ? Δ isi n i，故 Δ i= ? λ (2 nsin i) ， Δ i= λ (2 n s in i) 。由此可见， 2 2 2 2 2 22 2 Fig. 2 characteristics of the 干涉条纹越向外，由于 i增大， sin i增大， Δi减小，因此，越向外条纹越 2 2 2 interference of equal thickness 密，越不易辨认。

参考文献:

[1] 姚启钧.光学教程[M].4 版.北京:高等教育出版社，2008:37-38.

[2] 谢谦.半波损失的解释[J].商洛师范专科学校学报，2002(2):28-29.

[3] 谢谦.关于等倾干涉的讨论[J].商洛师范专科学校学报，2002(1):71-73.